تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
Motion off the equatorial plane
المؤلف:
Heino Falcke and Friedrich W Hehl
المصدر:
THE GALACTIC BLACK HOLE Lectures on General Relativity and Astrophysics
الجزء والصفحة:
p 147
2-2-2017
1429
Motion off the equatorial plane
We consider only a special type of motion off the equatorial plane when particles are moving quasiradially along the trajectories on which the value of the polar angle θ remains constant, θ = θ0. For this motion
(1.1)
If we exclude trivial solutions θ0 = 0, θ0 = π, and θ0 = π/2, the relations between the integrals of motion can be written in the form
(1.2)
(1.3)
Hence, motion with constant θ = θ0 is possible only when Ẽ > 1 (infinite motion).
Non-relativistic particles moving at parabolic velocity (v∞ = 0) and with zero angular momentum (lz = 0) represent a special limiting case. Such particles fall at constant θ and are dragged into the rotation around the black hole.
Another important limiting case is the falling of ultrarelativistic particles (photons) which move at infinity at θ = constant. In this limit, Ẽ → ∞and lz →∞ while their ratio b = lz/Ẽ remains finite and equal to b = a sin2 θ. The null vector nμ tangent to a null geodesic representing the motion of the in-coming photon is
(1.4)
If one substitutes 1 instead of −1 into the right-hand side of this expression one obtains a congruence of outgoing photons. These two null congruences are known as the principal null congruences of the Kerr metric. They are geodesic and shear free. They satisfy the following relations:
(1.5)
where Cαβγ δ is the Weyl tensor. Since the Kerr metric is a vacuum solution, the Weyl tensor is equal to the Riemann tensor. The principal null vectors in the Kerr geometry also obey the relation
(1.6)
where F = -gt t = 1 - 2Mr/Σ.
الاكثر قراءة في الثقوب السوداء
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
